放射光の時間構造をアト秒精度で制御

2022-06-292022-06-30

2022-06-28 分子科学研究所

概要

九州シンクロトロン光研究センターの金安達夫副主任研究員、名古屋大学シンクロトロン光研究センターの高嶋圭史教授、真野篤志技術職員、富山大学の彦坂泰正教授、広島大学放射光科学研究センターの加藤政博教授（分子科学研究所特任教授）らの共同研究チームは、アト秒の精度（１アト秒は１００京分の１秒；注１）で放射光（注２）の時間構造が制御できることを実証しました。分子科学研究所の放射光施設UVSORを利用して、数フェムト秒だけ継続する２つの放射光波束の時間差が数アト秒という高い時間精度で制御されている様子を２つの異なる手法で観測することに成功しました。

ほぼ光の速度（約３０万km/秒）まで加速された電子をアンジュレータと呼ばれる装置（注３）を用いて蛇行運動させてやると、強い光を放射します。このような装置を２台直列に並べると、数フェムト秒（１フェムト秒は１０００兆分の１秒；注１）という短い時間持続する光の波（波束）が２つ続けて放射されます。２つのアンジュレータの間に少しだけ電子に回り道をさせる特殊な装置を置くことで、２つの波束の間の時間差を精密に制御できます。これまで、研究グループはこのような光を使って、原子の世界で起きる超高速の現象の観測や原子の量子状態の制御に成功してきました。しかし一方で、本当に上で述べたような時間構造を持つ光が発生しているのか、という疑問も残っていました。今回、共同研究グループは２つの異なる手法で放射光の時間構造を計測し、その時間構造がアト秒の精度で制御できていることを示すデータを得ることに成功しました。

アト秒という非常に高い精度で時間構造が精密に制御された放射光を様々な物質の研究へ応用することで、機能材料や高速動作デバイスの開発、生体分子の放射線損傷の解明などへ役立つことが期待されます。

本研究成果は、英国の科学雑誌Scientific Reportsに掲載されました（2022年6月11日オンライン公開）。

研究の背景

ほぼ光の速さまで加速された電子が磁場などの作用により進行方向を曲げられると放射光と呼ばれる強い光が放出されます。その波長域はテラヘルツ波・赤外線から紫外線・X線まで広がっていますが、特に、他の強力な光源が少ない真空紫外線やX線の領域で基礎学術研究から産業応用まで幅広く利用されています。

最近の放射光施設ではアンジュレータと呼ばれる装置が広く利用されています。アンジュレータの中では周期的に向きの変わる磁場が生成されていて、その中で電子は蛇行運動をしながら光を放射します。光は波の性質を持っていますが、電子が一回蛇行するたびに光の波の山と谷が一組生成されます。本研究では電子が１０回蛇行するアンジュレータを利用しましたので、１０組の山谷からなる波が生成されます。このような有限の数の山谷からなる光を波束と呼びますが、今の場合、波束の長さはおよそ１ミクロン以下、時間に換算すると数フェムト秒以下という非常に短いものです。このような光の波束は、非常に短い時間の間に起きる現象を観察するのに有用です。ところがこれまで、放射光が持つこのような優れた時間特性を利用することに着目した研究はほとんど行われていませんでした。放射光は、シンクロトロンと呼ばれる円形の電子加速器を利用して生成されていますが、加速器の中では、およそ１兆個もの電子が塊になって走っています。その塊は数センチメートルほどの長さに広がっています。この長さを時間に換算すると数１０ピコ秒（１ピコ秒は１兆分の１秒；注１）ほどです。このため電子の塊の出す放射光の持続時間も数１０ピコ秒程度となってしまいます。一つ一つの電子の出す光は非常に短い持続時間を持っているのに、電子の集団から放射される光の塊の中にその優れた特性が埋もれてしまって使えない、というのがこれまでの常識でした。

本研究の共同研究チームは、アンジュレータを２台直列に並べることで、２つの短い波束が続けて出てくること、また、その２つの波束の間の時間差は加速器の技術を用いて非常に精密に制御できることに着目しました。放射光は波束が雑然と重なったものですが、一つ一つの電子が出す波束は２つの波束からなる同じ形をしており、その時間差をアト秒の精度で制御できるはずだと考えました。共同研究チームは、このような光を利用して、量子情報技術などの基礎となる原子の量子状態制御が可能であることを実証し、さらにはフェムト秒からアト秒という極めて短い時間で原子の状態が変化する様子を観測することにも成功しました。このような実験は、精密に制御されたレーザー光線を用いる以外の方法はないというそれまでの常識を覆す成果でした。放射光は極端紫外からX線までの広い波長範囲をカバーする光源です。通常のレーザー装置では得ることのできない、これらの波長域で、光の超高速特性を利用する研究に道を開く研究成果として注目を集めています。しかし、その一方で、個々の放射波束は本当にそのような精密に制御された時間構造を持っているのだろうか、という疑問も残っていました。そこで、共同研究チームは２つの異なる手法で実験を行ってみました。

図１. アンジュレータによる放射光発生の模式図。放射光パルスの時間幅は電子集団の空間拡がりで決まる（a）。放射光パルスには個々の電子が放射した多数の短い波（波束）が含まれている（b）。本研究で用いたアンジュレータでは１０回だけ振動する長さ数フェムト秒の波束が発生する。二台のアンジュレータを並べると波束のペアを生成できる（c）。

研究の成果

共同研究チームは、分子科学研究所の放射光施設UVSORに設置された二台のアンジュレータを用いて、実験を行いました。二台のアンジュレータの間には電子に回り道をさせる特殊な装置（位相子電磁石）が組み込まれており、電子が放射する波束のペアの時間間隔を数アト秒の精度で調整することができます。

放射光パルスの中に埋もれている波束の時間構造を調べるために、共同研究チームはまずマッハツェンダー型と呼ばれる干渉計（注４）を新しく製作しました。この装置に導かれたアンジュレータ光はビームスプリッターと呼ばれる光学素子を用いて２つに分けられます。異なる２つの経路を通過した後、光は２番目のビームスプリッターで合流します。このとき片方の経路の長さを少しずつ変えると、２つの光の波が少しずつ時間的にずれて重なり合うことで、時間差に応じて強め合ったり弱め合ったりします。１台のアンジュレータからの光をそのようにして観測すると、図２に示すような計測結果が得られます。これは干渉波形と呼ばれるもので、横軸は２つに分けられた光の時間差、縦軸は光の強度です。アンジュレータからの放射がちょうど１０個の山谷からなる波束であるという理論的予想と一致する結果が得られました。同様にして、２台のアンジュレータからの光を観測すると、おもしろいことに干渉波形が３つ観測できました（図３）。両側の２つは、２つ続けてやってくる波束の前の部分と後ろの部分が相互に干渉しているものです。さらに、２つの波束の時間差を変えるとこれら干渉模様の間の時間差も変化する様子が観測できました。これらの結果は、１０個の山谷からなる波束が２つ続けてやって来ていること、また、その波束の間の時間差を精密に制御できていることを示していると考えられます。

図2．マッハツェンダー干渉計で観測した１台のアンジュレータからの放射の自己干渉波形(a)は計算値(b)とよく一致した。（c）で示すように１０個の山谷からなる波束同士を時間をずらしながら干渉させると、(a)、(b)のような干渉波形が得られる。

図3．直列に配置された２台のアンジュレータからの放射の自己干渉波形。続けてやってくる２つの波束のそれぞれが自身と干渉するのに加え、前の波束と後ろの波束が相互に干渉することで、３つの干渉波形が現れる。波束の間の時間差を変えるのに応じて、３つの干渉波形の間隔が変化している様子がわかる。電流値（0 – 17.3 A）は位相子電磁石の値。電流値が大きいほど磁場が強くなり、二台のアンジュレータの間の電子の回り道が長くなる。

マッハツェンダー干渉計を用いた実験で波速の時間構造を紫外線の波長域で確かめることができました。放射光が得意とする極端紫外（注５）やX線の波長域でも同様の波束が生成されるはずです。ただし紫外線より波長が短い極端紫外光やX線をマッハツェンダー干渉計で調べることは非常に困難です。そのため次の実験では、極端紫外の波長域で二台のアンジュレータが発する波束の時間間隔を原子の量子状態の干渉を利用して精密に測定しました。

極端紫外光を原子に照射すると、原子の中の電子を外側の軌道へ励起することができます。二つの波束を使って原子を励起すると、一つ目の波束で励起された状態と二つ目の波束で励起された状態が重ね合わされ、波束の時間差に応じた量子的な干渉が生じます。ヘリウム原子を用いて実験を行ったところ、図４の結果が得られました。実験では二つのアンジュレータの間の電子の回り道を位相子電磁石を使って徐々に長くしながら、電子が5p軌道（注６）へ励起されたヘリウム原子が発する蛍光を検出しました。すると蛍光強度が周期的に変化する様子が観測されました。この蛍光強度の変化は、二つの波束の時間間隔が徐々に長くなるときに、強め合いと弱め合いの干渉が交互に起こることを示しています。そして強度変化の周期は時間に換算するとヘリウム原子の中の電子を5p軌道へ励起するために必要な光の周波数に対応することがわかっています。この周波数は過去の研究で精度良く調べられていますので、その時間周期を使えば、位相子電磁石で調整した二つの波束の時間差を精度よく決定することが出来ます。この手法で求めた二つの波束の時間差をマッハツェンダー干渉計による実験結果と比較したところ良い一致が得られました（図５）。すなわち、アンジュレータを使えば数アト秒という高い時間精度で波形が制御された波束を、様々な波長域で発生できることが示されました。

図4．二つのアンジュレータの間の電子の回り道の長さを変えながら測定したヘリウム原子の蛍光強度。二つの波束による量子状態の干渉効果のため１７２アト秒周期の変動が観測される。

図5．二つの手法で測定した波束の時間差の比較。赤丸が紫外線波長域におけるマッハツェンダー干渉計による測定結果、緑線が極端紫外の波長域におけるヘリウム原子の干渉を利用した測定結果を示す。

今後の展開・この研究の社会的意義

レーザー光源に比べて時間特性が劣ると思われていた放射光源ですが、本研究によって、放射光が優れた時間特性を持っていること、またその時間特性を精密に制御できることが示されました。磁石を用いて電子の運動を制御することで、電子の放射する光の時間構造を制御する本技術は、長時間の安定性や再現性が求められる高精度な実験に適しています。また、波長の短いX線への拡張や更なる高速化も可能です。将来的にはアト秒スケールで進行する超高速反応を放射光で観察したり制御できるようになるかもしれません。今後、放射光による超高速反応の研究は、高速応答デバイスや機能材料の開発、生体分子の放射線損傷の解明にも役立つものと期待されます。

用語解説

注１）アト秒、フェムト秒、ピコ秒
１秒の1/1000がミリ秒、さらにその1/1000がマイクロ秒、そのあと1/1000に短くなるごとに、ナノ秒、ピコ秒、フェムト秒、アト秒と続く。可視光線や紫外線の光の波長（光の波の山から山までの距離）は１ミクロンの数分の１であるが、この距離を光が進む時間がおよそ１フェムト秒である。アト秒で光の波の構造を制御するということは、光の波長よりも細かい精度でその形を制御するということである。

注２）放射光
ほぼ光速（約３０万km/秒）の高エネルギー電子が磁場で進行方向を曲げられる際に放出する電磁波。

注３）アンジュレータ
放射光発生装置の一種。周期的に極性が変わる磁石を用いて電子に蛇行運動をさせることで指向性の高い、準単色の放射光を発生することが出来る。

注４）マッハツェンダー型干渉計
ビームスプリッターと呼ばれる光学素子を用いて光を２つに分け、別な経路を通した後、もう一つのビームスプリッターで合流させて互いに干渉する様子を観測する装置。２つの経路の長さを変えることで時間差を付けながら２つの光を干渉させることができる。

注５）極端紫外領域
可視光とX線の中間の波長領域。波長は数１０ナノメートル（１ナノメートルは１０億分の１メートル）。

注６）5p軌道
原子内の電子は殻に分かれて配置されている。5p軌道は内側から５番目の殻に含まれる。

論文情報

掲載誌：Scientific Reports
論文タイトル：“Double-pulsed wave packets in spontaneous radiation from a tandem undulator”
（「タンデムアンジュレータからの自発放射に含まれるダブル波束」）
著者： T. Kaneyasu, M. Hosaka, A. Mano, Y. Takashima, M. Fujimoto, E. Salehi, H. Iwayama, Y. Hikosaka & M. Katoh
掲載日：2022年6月11日（オンライン公開）
DOI：https://doi.org/10.1038/s41598-022-13684-2